第五百四十九章：換一種聚變方式！
仿星器的實驗他已經沒有插手了，幾乎都放給了能源研究所這邊安排，華星聚變裝置的第一次運行，數據還是相當的漂亮的。
不過他還是有一些其他方面的擔憂。
當然，他並不是擔心仿星器無法實現真正的點火運行，這個點他不擔心。
由綜合型託卡馬克裝置改變成先進型仿星器裝置，路線更換的過程中需要調整的東西雖然有不少，但核心仍然是建立在磁約束理論的基礎上的。
而磁約束的核心，摸過等離子體湍流的數控模型、第一壁材料和約束磁場這三大塊了。
這三塊核心，在破曉聚變裝置上他們早就搞定了。
徐川擔心的，原本有兩塊，第一塊是型化的可行性，另一個則是仿星器的功率可能不足，即實現點火後，引導出來的能量，可能遠遠不夠。
第一個問題從如今的實驗數據來看已經沒什麼太大的問題了。
但第二個問題，還不知道是什麼情況。
仿星器的優點在於等離子體湍流的控制比託卡馬克裝置要強很多，但它的功率，也是公認的比託卡馬克裝置要低。
它的輸出很難，或者幾乎無法和託卡馬克裝置相比了。
這是因爲仿星器的結構而註定的事情，也是徐川最爲擔心的一塊地方。
尤其是的型化後，功率可能會更低，低到產生的能量完全不夠的地步。
畢竟體積了，反應堆腔室中能容納的等離子體數量也會更少，而氘氚等離子體的數量少的話，其碰撞形成聚變的概率也就更。
可控核聚變反應堆，並不是實現零火，穩定寥離子體湍流的運行，完成了氘氚聚變並能將能量引導出來就行了。
這些只是聚變的基礎，而在基礎上，還有個東西叫做q值。
這裏其實涉及到怎樣才能算是“實現了可控核聚變”這一個概念。
可能會有很多人認爲，只要是維持了反應堆腔室中等離子體運行，讓其聚變並且能引導出來能量就是實現了可控核聚變。
但實際上嚴格意義上來並不是。
核聚變不是隨隨便便就可以點燃的，我們需要先向反應爐輸入能量纔有可能從中得到輸出的能量。
如果將輸入的能量看做‘輸入x’，那麼在維持等離子體運行的基礎上，從反應堆中引導出來的能量，就是‘輸出Y’。
而Y-x的差值，就是所謂的q值。
只有當q值等於一的時候，反應堆才能不需要外界的能量輸入，依靠自身的聚變反應來維持穩定。
而q值超過1，則代表值反應堆可以向外面輸出能量，q值越高，輸出的能量也就越高。
但由於目前的科技，發電站並不能對核聚變產生的能量進行100%的轉化，理論上來講能達到40非常了不起了，破曉聚變堆使用了磁流體機組+傳統熱機也就達到了73%而已。
再加上其他的各種損耗，粗略的進行估算，q值等於2.5的時候，可控核聚變就可以“保本”，即投入的‘錢’和發電產出的‘錢’平衡了。
只是顯而易見的是，光是“保本”是不行的，考慮到龐大的基礎設施以及後續的維護成本，科學家普遍認爲，可控核聚變的“q值”至少要大於50，才能算是真正實現了可控核聚變技術。
而破曉聚變裝置的q值，超過三位數。
這也是徐川當初選擇託卡馬克裝置作爲目標的原因，託卡馬克裝置的內部溫度更高，反應堆腔室規整，能容納的氘氚等離子體更多，產生的q值會更大。
聽着徐川提出的這個問題，梁曲思索了一下，回道：“提升聚變的溫度或許可以解決這個問題？”
徐川點零頭，道：“這的確是一個辦法，可以考慮。不過提升溫度，對於仿星器來，一方面難度較大，另一方面可能有點治標不治本。”
“環形磁場中的帶電粒子一般需要沿環運動多圈才能連接底部和頂部，從而進行有效地中和電荷積累。但這一點對仿星器很不利，仿星器的各種形態的線圈數目非常多且極不規則，會形成大量局部磁鏡。”
“而磁鏡是可以在一定程度上約束帶電粒子的，這將導致一些粒子被“捕獲”在局部磁鏡中，無法完整地完成環向運動，也就不能消除磁場曲率和磁場梯度帶來的漂移，進而導致粒子損失。”
“特別是用於加熱其它粒子的高能離子，由於碰撞頻率很低，一旦被局域磁鏡捕獲就幾乎逃不出來，損失很快。這對於聚變堆的自持加熱是極爲重要的。”
梁曲提出的建議的確可行，因爲溫度越高，粒子的活躍性就越高，越是活躍，產生的碰撞機率就越大。
但他更多思索的，是如何從根源上去解決這個問題。
這些他一直都在思索如何重構仿星器的外場線圈和磁鐵繞組，並不是單純的因爲三維結構的改進型超導體線圈的生產太難，還有一部分原因也是在想辦法解決這個問題。
聞言，梁曲也有些頭大，皺眉思索了一番後開口道：“但是仿星器的結構，要改變的話難度實在太大了。”
“它本身就是通過極高的工程難度來降低磁約束的難度的，如果重新構設的話，難度先不，改變了它的結構，是否還能繼續型化也是個很麻煩的事情。”
徐川搖搖頭道：“不，仿星器的整體結構和形狀不能進行大幅度的調整和修改，調整聊話我們需要面對等離子體磁島、磁面撕裂、扭曲摸效應等問題。”
“而這些問題在型化的過程中我們暫時根本就沒有手段解決，所以只能依賴仿星器特殊的結構來避開。”
聞言，梁曲皺着眉道：“那這樣的話就難了，目前來看，仿星器是型化最有希望的一個，如果仿星器都行不通的話，我真不知道還有什麼能行得通，球牀？還是慣性約束？”
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